现在已经了解一些关于偶极子和单极天线如何工作的原理，让我们更进一步，确定A5817SEP沿单极天线长度方向电流的分布。先把结果应用于偶极子天线的每个臂，同样的结果也适用于整个偶极子。

   假定把电流J馈人单极天线的底部，如图D-6所示。天线顶端的电流一定为零。因此，电流从底部的J『变为顶端的O。如果天线短于四分之一波长（例如小于十分之一波长），电流分布从底部到顶部将是线性的。如果天线是长的，则电流将会是正弦分布，如图D-7所示。

   很明显，沿整个长度天线的辐射是不均匀的。底部的几毫米辐射最大，顶部的几毫米几乎不辐射。短天线的平均电流是0. 51，四分之一波长的天线是0.6371。与理想天线（沿整个长度电流均匀分布）相比，短偶极子产生一半的辐射，四分之一波长的偶极子产生64%的辐射。这就直接产生了天线的“有效长度或有效高度”这一概念。如果有效长度(单位为m)乘以入射电场强度(单位为V／m)，就得到天线接收到的电压。对于理想（电流均匀分布）的偶极子或单极天线，有效长度等于天线的实际长度。然而对于短偶极子（或单极天线），有效长度等于实际长度的一半。

   怎样才能使天线更有效？通过增加平均电流！这就意味着迫使更多的电流流到天线的顶端。因为电流是通过天线臂与参考平面之间的寄生电容流过的，所以就必须增加天线顶端到参考平面的电容。

   图D-8表示通常称为“顶帽”或电容性负载的天线。通过在顶部加一个大的金属片，可以增加天线顶部到参考平面的电容，从而增加流到天线顶端的电流。“顶帽”可以是一个金属圆盘、辐射状的线或金属球。它的形状是什么不重要，只要能增加单极天线的顶端到参考平面的电容即可。

   正如前面所提到的，同样的方法可以用于偶极子，只是对于偶极子必须把“顶帽”应用于两个臂的终端。这样形成的天线通常称为“哑铃”天线，如图D-9所示。