为了说明米勒补偿法，图B．1(a)示出图14.21中的晶G6K-2P DC12体管Q3附近的小信号等效电路。这个电路中，多处有电阻和电容，为了便于计算，对并联的电阻和电容进行整理和简化，其结果示于图B．1(b)。节点4是基于Q。的反转放大电路的输入端，节点5是它的输出端。
    这个电路中，特征性的地方是节点4和节点5，也就是反转放大电路的输入和输出是用电容耦合的。由于用电容耦合，所以输出也会影响到输入。这就是米勒补偿法的魔术。为了讨论来自这个输出端的影响，从节点4来看，所连接的是怎样的阻抗Zi。呢？我们考虑图B．1(b)中的Z…
    1．米勒补偿的原理：为什么能够用小电容进行补偿？
    C。的阻抗l/( jcoCs)比r。大很多，在能够忽略C5的频率下可以用图B．2(a)的电路来表示。现在考虑这个电路的工作，由于节点4和节点5是由g。和rs构成的放大电路的输入端和输出端，所以当节点4的电压V。上升时，节点5的电压V。将变化放大倍数倍，即- AAV…这时，放大器的输入输出之间的电位差，成者C45的两端电压V4-V5就是
    V4 -Vs一(1+A)AV．。    (B．1)
    这个结果，使C45上积存了电荷Q45
    Q45一C45l (1+A) AVin:    (B.2)
    这里，也可以把式(B．2)解释为
    Q45一I(1+A) C45i  AVin    (B.3)
    所以C。外表上可以看作具有(1+A)倍容量的、一侧接地的电容器。这样一来，由于反转放大电路的输入输出之间连接着电容器，从而等效地得到了一个大的电容，这就叫做“米勒效应”(Miller effect)。
    在使用米勒补偿法的场合，与窄频带法相比，能够用小的电容获得相同的相位余量的理由之一，就是这个米勒效应。根据米勒效应，节点4和节点5之间的电容看起来增大了放大倍数倍，所以与只是把电容器接地的情况相比，主极点向放大倍数倍低的频率方向移动，其结果是，用小的电容值就能够得到大的相位补偿效应。需要注意的是，像这个电路那样，在放大电路的出阻抗高的情况下，Zi。并没有下降到放大电路的输出阻抗以下，所以它并不是纯粹的电容性。