磁液飞溅现象的描述
发布时间:2013/2/25 20:22:24 访问次数:691
研究中使用了一个跌落测试装置，被测IKCM30F60GA结构从一个已知高度跌落，面朝下垂直滑落并冲击硬质表面。该被测结构有一个磁路系统，环形的气隙中加注了磁液。测量了冲击加速度，用一个高速摄像机(9000帧/s)拍摄了磁液的自由面。在实验最高的跌落高度，加速度峰值达到lOOOg。对于某一跌落高度，其加速度的持续时间是不变的，等于Ims，符合磁性质量一磁性弹簧动力学分析法规律。
从录像可以看到，在冲击之前磁液被约束在磁气隙的空间中。在冲击之后，磁液继续向下运动，像一个塞子似地要从磁路系统中逃逸。随后磁液又被磁路周边区域的梯度场拉回磁气隙。建立一个有阻尼的弹性一质量系统模型，冲击过程产生了一个正向加速过程，其方向从低密度介质（空气）指向较高密度介质（磁液），符合Rayleigh-Taylor( R-T)不稳定性‘明的必要初始条件。反向加速度的峰值大致出现在磁液最大位移并开始改变速率的时刻。不稳定的磁液界面可能会被剪切成小滴，如实验中所见到的那样.
结论
通过比较几种加注磁液的方法，从实验与理论的角度验证了一种增强对音圈的定位中心力的方法。这些加注磁液的方法包括加注于音圈两侧的磁气隙；只加在音圈内侧气隙；以及只加音圈外侧气隙。同时还得出结论，梯度磁场中的R-T不稳定性是磁液发生飞溅的机理。虽然从理论上可以预测到实验中喷射出来的磁液.
从录像可以看到，在冲击之前磁液被约束在磁气隙的空间中。在冲击之后，磁液继续向下运动，像一个塞子似地要从磁路系统中逃逸。随后磁液又被磁路周边区域的梯度场拉回磁气隙。建立一个有阻尼的弹性一质量系统模型，冲击过程产生了一个正向加速过程，其方向从低密度介质（空气）指向较高密度介质（磁液），符合Rayleigh-Taylor( R-T)不稳定性‘明的必要初始条件。反向加速度的峰值大致出现在磁液最大位移并开始改变速率的时刻。不稳定的磁液界面可能会被剪切成小滴，如实验中所见到的那样.
结论
通过比较几种加注磁液的方法，从实验与理论的角度验证了一种增强对音圈的定位中心力的方法。这些加注磁液的方法包括加注于音圈两侧的磁气隙；只加在音圈内侧气隙；以及只加音圈外侧气隙。同时还得出结论，梯度磁场中的R-T不稳定性是磁液发生飞溅的机理。虽然从理论上可以预测到实验中喷射出来的磁液.
研究中使用了一个跌落测试装置，被测IKCM30F60GA结构从一个已知高度跌落，面朝下垂直滑落并冲击硬质表面。该被测结构有一个磁路系统，环形的气隙中加注了磁液。测量了冲击加速度，用一个高速摄像机(9000帧/s)拍摄了磁液的自由面。在实验最高的跌落高度，加速度峰值达到lOOOg。对于某一跌落高度，其加速度的持续时间是不变的，等于Ims，符合磁性质量一磁性弹簧动力学分析法规律。
从录像可以看到，在冲击之前磁液被约束在磁气隙的空间中。在冲击之后，磁液继续向下运动，像一个塞子似地要从磁路系统中逃逸。随后磁液又被磁路周边区域的梯度场拉回磁气隙。建立一个有阻尼的弹性一质量系统模型，冲击过程产生了一个正向加速过程，其方向从低密度介质（空气）指向较高密度介质（磁液），符合Rayleigh-Taylor( R-T)不稳定性‘明的必要初始条件。反向加速度的峰值大致出现在磁液最大位移并开始改变速率的时刻。不稳定的磁液界面可能会被剪切成小滴，如实验中所见到的那样.
结论
通过比较几种加注磁液的方法，从实验与理论的角度验证了一种增强对音圈的定位中心力的方法。这些加注磁液的方法包括加注于音圈两侧的磁气隙；只加在音圈内侧气隙；以及只加音圈外侧气隙。同时还得出结论，梯度磁场中的R-T不稳定性是磁液发生飞溅的机理。虽然从理论上可以预测到实验中喷射出来的磁液.
从录像可以看到，在冲击之前磁液被约束在磁气隙的空间中。在冲击之后，磁液继续向下运动，像一个塞子似地要从磁路系统中逃逸。随后磁液又被磁路周边区域的梯度场拉回磁气隙。建立一个有阻尼的弹性一质量系统模型，冲击过程产生了一个正向加速过程，其方向从低密度介质（空气）指向较高密度介质（磁液），符合Rayleigh-Taylor( R-T)不稳定性‘明的必要初始条件。反向加速度的峰值大致出现在磁液最大位移并开始改变速率的时刻。不稳定的磁液界面可能会被剪切成小滴，如实验中所见到的那样.
结论
通过比较几种加注磁液的方法，从实验与理论的角度验证了一种增强对音圈的定位中心力的方法。这些加注磁液的方法包括加注于音圈两侧的磁气隙；只加在音圈内侧气隙；以及只加音圈外侧气隙。同时还得出结论，梯度磁场中的R-T不稳定性是磁液发生飞溅的机理。虽然从理论上可以预测到实验中喷射出来的磁液.
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