MP2482DN-LF-Z式中 ak一衔铁打开时的气隙(m);

m―运动部分的质量(kg);

Fk―打开位置时反力(N);

Lk―打开位置时的线圈电感(H);

u―线圈电压(V);

R一线圈电阻(Ω);

Kcb―储备系数,Kcb=iw/icd;

Pw―稳态时线圈消耗的功率,Pw=fiR。

式(3-11)是在忽略铁和非工作气隙的磁阻,忽略漏磁和散磁,并假定Ff在整个衔铁运动过程中为常数并等于FFk的情况下推导得来的。

改变电磁继电器吸合时间的方法,加速吸合线路,串联辅加电阻Rf并提高电源电压若在电磁铁线圈回路内串联一个辅加电阻民,同时将电源电压由叽提高到σ2,使稳态电流值仍保持为额定值Jw,如图3-12(b)所示,则其回路的电时间常数为

T2=L/r+rf       (3-13)

式(3-13)中L、R分别为电磁铁线圈的电感和电阻。显然,民小于线圈原来的电时间常数t1。串联R￡前和串联Rf后的电流增长曲线分别如图3-12(d)中曲线1和2。由图可见,若电磁铁的触动电流为icd,则吸合触动时间将会由tcd1减小到tcd2。

在Rf两端并联电容C,若在Rf两端再并联一个电容C,如图3-12(c)所示,则可以进一步减小触动时间。因为当线圈刚加上电压的瞬间,电容c尚未充电,即已ic=0([rc为电容两端的电压),相当于将Rf短路,因此电流f将Rf=0,T=L/R=,但u=u2,即i′w=u2/R的指数曲线上升,如图3-12(d)中虚线3′所示。显然,曲线3′是在曲线2的上边,也就是说,电流比单串联民时增长得更快。实际的情况,电流并不会增长到r′w。因为C充电后uc≠0,当r-∞时,即稳态时,C已充电完毕而相当于开路,所以线路的稳态电流仍为iw=u2/(R+R)。实际电流的增长曲线F=F(r)如图3-12(d)中曲线3所示,而其触动时间为tcd3。

J=r(t)可能是振荡的,也可能是非振荡的。当(L+RRfC)2)4LRC(R+Rf)时为非

振荡,而当(L+RRfC)2<4Lr1C(R+rf)时为振荡,图3-12(d)中曲线3表示为振荡的情况。振荡时电流的增长比非振荡的情况更快,并且,比值民/R越大,则触动时间就越小。对每一个辅加电阻Rf都相应有一个最有利的电容值,在此电容下,触动时间为最短,该电容值可由下式求得:

c=L*106/RRF             (UF)

式中,L的单位为H,R和RF的单位为Ω。

加速吸合线路(a)原线路;(b)串联辅加电阻Rf并提高电压;(c)在Rf两端并联电容;(d)电流增长曲线。

采用并联电容的方法可以使入d减小50%以上,例如,对某一电磁铁,当R=4Ω,Rf=12Ω,L=0.04H,u=11o V,在C=0时,线圈电流达到6A时,需5・3×10ˉ3s,当C=100 uF时,为3.4×10ˉ3s,而当C=400 uF时,只需2・5×10ˉ3s。

延时吸合线路，串联附加电感延时吸合，与电磁铁线圈串联一个附加电感LF,如图3-13所示,就会增大整个回路的电时间常数而使t′cd增大。采用这种线路可使t′cd延长到0.1~2s。

阻容延时吸合电路,如图3-14所示,与电磁铁Rf串联附加电感,延时吸合电路

线圈串联一个电阻Rf,并联一个电容Cf。当电路刚接通时,Cf两端电压最初很低,而随着Cf通过Rf充电其两端电压才逐渐升高,线圈电流才能逐渐增大,因此促使/cd增大。采用这种线路能使t′cd延长到0,1~0.4s.

用指针式万用表电阻挡测rtE和ui基极开路,用指针式万用表黑表笔接NPN管的集电极c、红表笔接发射极c(PNP管相反),此时测得c、c间电阻值大.则表明r小,测得c、e间电阻值小,则表明r cE()大。测Icr()的过程如图5-12所示。

用手指代替基极电阻Rb,用以上方法测c、e间电阻.若阻值比基极开路时小得多,则表明值大。

用指针式万用表⒉FE挡测指针式万用表有/7FE挡.按万用表上规定的极型插入=极管即可测得电流放大系数,若很小或为零.表明三极管已损坏,可用电阻挡分别测两个PN结,确认是否有击穿或断路。

指针式万用表的h・E挡检测值方法如下。

拨到为FE挡。

将万用表置于ADJ挡.然后进行调零。

将被测二极管的c、b、e三个引脚分别插人相应的插孔中(TO-3封装的大功率管,可将其3个电极接出3根引线,再插人孔)。

从表头读出该管的电流放大系数。