利用放大器代替图4.21中的单位增益缓冲器可以进一步倍增密勒效应，因为增加了电路的环路增益。但是，针对电压缓冲器的情况，增加实际的增益会更加麻烦，PT2348因为反馈网络中额外增益级的高阻抗节点（如共发射极／共源极放大器）通常都有较低频率的极点，而且控制其偏置点并不太容易。另外，增加电流增益更为可行，如图4.22所示，因为这种方法引入更高频率的极点，并且提供更加稳定的偏置环境。基本的思想是，将电容的位移电流i。M导人一个电流放大器，再把其输出施加到上，如图4.22(b)所示的晶体管等效电路，通过一对放大电流镜来实现，第二电流镜抵消了第一个电流镜的反相效应。由此得到的闭环输入电容是普通密勒电容的倍增结果，近似等于Ai Av CM（其中是放大电流镜的总电流增益），高频段时，闭环输出阻抗是普通密勒补偿阻抗的大约倍：

              
    与前文的讨论一样，图4.22(b)中的放大电流镜采用两个电流镜，这是因为由于负反馈条件的存在，其输出必须与i。j M同相位。而作为选择，在同相放大器（即+Av）周围采用反相电流镜为密勒电容提供缓冲可以保留负反馈的特征，而不会引入任何到的前馈通路。然而，不考虑实现万式的话，电流镜实现对于密勒反馈来说相对容易实现，因为其引入的极点通常都位于高频率处，大于环路单位增益频率。这种偶然结果的原因是电流镜的交流节点具有到交流地的低电阻，因此寄生电容的极点会在相对高的频率处。