YX2213频率响应曲线
发布时间:2013/2/26 20:43:23 访问次数:700
磁路系统中NdFeB主、副磁体的KA3843尺寸不同，构成的磁回路也不同。NdFeB主磁体在磁路系统中形成的是闭合的磁回路，NdFeB副磁体在磁路系统中形成的是敞开的磁回路，两者的磁阻各异，NdFeB主磁体在闭合磁回路系统中磁阻小，NdFeB副磁体在敞开的磁回路系统中．磁阻远远大于前者。
NdFeB主、副磁体在磁路系统中极性相斥。NdFeB副磁体在高温工作状态下，其内部磁化区域因剧烈的分子热运动而遭破坏，磁畴出现瓦解，磁畴排列发生变化。
基于尺寸不同，磁回路状态不同，NdFeB主、副磁体极性相斥这三点因素，NdFeB副磁体的外部磁场方向与内部的磁畴方向截然相反，促使NdFeB副磁体在高温工作状态下，最终改变内部的磁畴方向，直至其磁性能降低甚至消磁。
lOmin～lOOh属于稳态温升阶段，磁路系统中产生的热能主要是发热功率和总热阻，根据表1和图4数据，温升状态已基本恒定，结合图5发现NdFeB副磁体也在此阶段逐步实现退磁，并在48h达到稳定，此时NdFeB副磁体已完全消磁。试验完毕后，静置2h后测试SPL曲线，产品整体声压级明显下降3～4dB。如图9所示。
NdFeB主、副磁体在磁路系统中极性相斥。NdFeB副磁体在高温工作状态下，其内部磁化区域因剧烈的分子热运动而遭破坏，磁畴出现瓦解，磁畴排列发生变化。
基于尺寸不同，磁回路状态不同，NdFeB主、副磁体极性相斥这三点因素，NdFeB副磁体的外部磁场方向与内部的磁畴方向截然相反，促使NdFeB副磁体在高温工作状态下，最终改变内部的磁畴方向，直至其磁性能降低甚至消磁。
lOmin～lOOh属于稳态温升阶段，磁路系统中产生的热能主要是发热功率和总热阻，根据表1和图4数据，温升状态已基本恒定，结合图5发现NdFeB副磁体也在此阶段逐步实现退磁，并在48h达到稳定，此时NdFeB副磁体已完全消磁。试验完毕后，静置2h后测试SPL曲线，产品整体声压级明显下降3～4dB。如图9所示。
磁路系统中NdFeB主、副磁体的KA3843尺寸不同，构成的磁回路也不同。NdFeB主磁体在磁路系统中形成的是闭合的磁回路，NdFeB副磁体在磁路系统中形成的是敞开的磁回路，两者的磁阻各异，NdFeB主磁体在闭合磁回路系统中磁阻小，NdFeB副磁体在敞开的磁回路系统中．磁阻远远大于前者。
NdFeB主、副磁体在磁路系统中极性相斥。NdFeB副磁体在高温工作状态下，其内部磁化区域因剧烈的分子热运动而遭破坏，磁畴出现瓦解，磁畴排列发生变化。
基于尺寸不同，磁回路状态不同，NdFeB主、副磁体极性相斥这三点因素，NdFeB副磁体的外部磁场方向与内部的磁畴方向截然相反，促使NdFeB副磁体在高温工作状态下，最终改变内部的磁畴方向，直至其磁性能降低甚至消磁。
lOmin～lOOh属于稳态温升阶段，磁路系统中产生的热能主要是发热功率和总热阻，根据表1和图4数据，温升状态已基本恒定，结合图5发现NdFeB副磁体也在此阶段逐步实现退磁，并在48h达到稳定，此时NdFeB副磁体已完全消磁。试验完毕后，静置2h后测试SPL曲线，产品整体声压级明显下降3～4dB。如图9所示。
NdFeB主、副磁体在磁路系统中极性相斥。NdFeB副磁体在高温工作状态下，其内部磁化区域因剧烈的分子热运动而遭破坏，磁畴出现瓦解，磁畴排列发生变化。
基于尺寸不同，磁回路状态不同，NdFeB主、副磁体极性相斥这三点因素，NdFeB副磁体的外部磁场方向与内部的磁畴方向截然相反，促使NdFeB副磁体在高温工作状态下，最终改变内部的磁畴方向，直至其磁性能降低甚至消磁。
lOmin～lOOh属于稳态温升阶段，磁路系统中产生的热能主要是发热功率和总热阻，根据表1和图4数据，温升状态已基本恒定，结合图5发现NdFeB副磁体也在此阶段逐步实现退磁，并在48h达到稳定，此时NdFeB副磁体已完全消磁。试验完毕后，静置2h后测试SPL曲线，产品整体声压级明显下降3～4dB。如图9所示。
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相关技术资料- 2-26YX2213频率响应曲线
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