单光束一双散射光路模式如图9-2所示，它是将激光束聚焦在透镜1的焦点上， HFA08SD60SPBF把焦点作为测点，用双缝光阑从运动微粒Q的散射光中选取以入射轴线为对称的两束，通过透镜3、反射镜4与分光镜5使之汇合到光电倍增管的光电阴极上，产生拍频。设所选取的两束散射光交角为p，可以导出与式(9 -4)形式相同的频差公式。此时JD是两束散射光之间的多普勒频差，M为两束散射光角平分线正交方向上运动微粒的速度分量。应用这种光模式，只要选择多对不同取向的散射光束，就能实现多维测量。

    这种模式也称干涉条纹型，其特点是利用两束不同方向的入射光在同一方向上的散射光汇聚到光检测器中混频，从而获得两束散射光之间的频差。

   如图9-3所示，测点处微粒Q的运动速度秽与照明光束1、2的夹角不同，Q所接收到的两束光频率不同，光电倍增管4所接收到的沿e。方向两束散射光频率也就不同。由式(9 -3)可知，这两束散射光的多普勒频移分别是fDl =V'（e。-e；1）和fD2=移．（e；- e12）.

   按着前面推导式(9 -4)的方法，可以得出形式上与式(9-4)相同的结果，这时，M为待测速度口在两束照明光夹角疗的角平分线垂直方向上的分量，而厶为两束沿同一方向的散射光之间的多普勒频差。因为，此处口与进入光电倍增管的散射光方向无关，使用时可以根据现场条件，选择便于配置光检测器的e。方向；可以使用大口径透镜3收集散射光，充分利用在测点被微粒Q散射的光能量，提高信号的信噪比。