EMC1403-1-AIZL-TRdq/dt=uzih-ps              (w)                (2-29)

式中 Q―弧柱的含热量(J);

t―时间(s);

uz―弧柱压降(V);

ih一电弧电流(A);

Ps一弧柱总散发功率(W)。

从式(2-29)可以看出,若dQ/d彦>0,即rh饥>Pδ,则弧柱含热量Q逐渐增多,这表现为弧柱温度升高和直径扩大,电弧燃烧趋于炽烈。若dQ/dt<0,即ihuz直流电弧的静态伏安特性和熄灭原理,直流电弧的静态伏安特性,设有如图2-32所示的直流电路,电源电势为E,电弧在触点1和2之间燃烧,可变电阻R用以改变流过电弧的电流rh。如果维持弧长不变(例如为JI)的条件下,给定每一电流值后稍停一些时间(大于几百us),等弧柱中的发热和散热过程达到平衡后,测量弧隙两端的电压,则电弧电压仇和电弧电流rh的关系如图2-33所示。这一关系叫做直流电弧的静态伏安特性。

直流电弧的静态伏安特性具有以下几个特点:测量直流电弧伏安特性的线路

当电弧长度不变时,稳定燃烧的电弧电压犰随电弧电流rh的增加而降低,如图2-33所示。这是由于弧柱压降[7z随电流增加而下降的缘故。因为当电弧电流rh增大时,弧柱的输入功率饥Jh增加,于是弧柱的温度升高,直径增大。这样,一方面引起散发功率Ps的增加,另一方面使弧柱电阻Rb剧烈减小,因而电弧电压[`h下降。但是,由于电弧压降下降后,弧柱的输入功率也下降。因此,当弧柱温度和直径增大到一定程度,使得弧柱的输入功率等于不同弧长时直流电弧的静态伏安特性散发功率时,电弧电压便稳定在这一新的数值上。

辑功能时,可以暂不考虑其内部的电路结构。D触发器特性表,以触发器的现态和输入信号为变量,以次态为函数,描述它们之间逻辑关系的真值表称为触发器的特性表。D触发器的特性表如表5.4.1所示,表中对触发器的现态0和输入信号D的每种组合都列出了相应的次态On+lc

D触发器的特性表,特性方程,触发器的逻辑功能也可以用逻辑表达式来描述,称为触发器的特性方程。

根据表5.4.1可以列出D触发器的特性方程

Qu+1=D             (5・4.1)

该式与5,3节中从触发器电路结构导出的式(5.3,1)完全相同。

状态图,触发器的功能还可以用图5.4.2所示的状态图更为形象地表示。状态图同样可以由D触发器的特性表导出,图D=1中,两个圆圈内标有1触发线表示状态特表中4行,向相应的次态on+1,方向线旁边标出了D触发器的条件,即输入信号D的逻辑值。

JK触发器特性表,表5.4.2所示是JK触发器的特性表,其中列出了触发器现态on和输入信号J、Κ在不同组合条件下的次态值。

特性方程,从表5.4.2可以写出JK触发器次态的逻辑表达式,经化简可得其特性方程如下

0n+l=JQu+Κ07i              (5,4.2)

与由触发器电路结构导出的式(5.3.7)完全一致。

状态图,JK触发器的状态图如图5,4,3所示,它可从表5,4.2导出。由于存在无关变量(以×表示,既可以取0,也可以J=1取1),所以4根方向线实际对应表中的8行,读者可以自己找出它们之间的对应关系。

由特性表、特性方程或状态图均可看出,当J=1,K=0时,触发器的下一状态将被置1(On十o=1);当图5.4.3胚触发器的状态图J=0,Κ=1时,将被0(On+l=0);J=Κ=0时,触发器状态保持不变.

例5,4.1 设下降沿触发的JK触发器时钟脉冲CP和J、Κ信号的波形如图5.4.4中虚线上部所示,试画出输出端0的波形。设触发器的初始状态为0。

解:根据表5.4.2、式(5.4.2)或图5.4.3都可画出0端的波形,如图5.4.4虚线下部所示。

从图5.4.4可以看出,在第1、2个CP脉冲作用期间,J、K均为1,每输入一个脉冲,o端的状态就改变一次,即触发器翻转一次。触发器的这种工作状态称为计数状态。由触发器翻转的次数可以计算出时钟脉冲的个数。