MD8254-2平行平面磁极间气隙磁导的计算，严格地讲,两个互相平行的磁极端面间的磁场(图1-8(a)、(b)),只有当磁极尺寸无穷大，或者气隙a-o时,磁场才是均匀的。但是工程上通常把a/b≤o.2,a/D≤0.2的情况,都近似地认为是均匀磁场。

对于均匀磁场,等磁位面平行于磁极端面,磁力线则垂直于磁极端面,且B、h均为常量,其磁导

式中 &―空气的磁导率,约等于1.25×lOˉ6(H/m);

S一相对磁极面的面积,s=ab或s=d2/4;

ε一气隙长度,即通过气隙内的磁力线长度(m)。

虽然式(1-1)页能用于计算均匀磁场的磁导,但它却是解析法计算气隙磁导的基本公式。在非均匀磁场的情况下,总可以沿磁力线和等磁位面在磁场中取出一个微小磁通管,使其中的B为常量,即均匀的,从而可以应用式(1-1)计算。以下是几个应用的例子。

互成角度的两平面磁极气隙磁导的计算，图1-9是互成角度的极面构成的气隙。当间隙相对于极面尺寸不算很大时(或５角不大时),则可以认为磁力线都是以两极面延长后的交线ao′为轴心的圆弧,如图1-9所示。可见,由于外圈磁力线的长度比内圈长,因此其Ⅱ(或召)就不能用式(1-1)来计算磁导。但是沿沙的方向(平行于0-0′轴线)B还是相等的。因此,如果把极面沿半径分成很多微小

段dr(其中的一段示于图中),每一小段构成截面积为3dJ,而长度为岔汐的微小磁通管,则在这个微小磁通管内可以'认为B是常量,因此就可以用式(1-1)来计算其磁导,即有

da&=bd=αnδ

极面间的总磁导就是由这些并联的微小磁通管所组成(并联磁导相加),即

z‘^=fd厶=fr2.L=/‘o31n△  (1~2)

同心圆筒极面间气隙磁导的计算的截面积却不一样.靠近内圆的面积小,B就太,而靠近外圆的面积大,B就小,所以整个气隙内的B不是常量。但是,对同一半径沿乙方向(平行于轴线)B还是相等的,因此,如果把气隙沿径向分成很多微小的段dr(其中的一段示于图中),每一小段构成截面积为2b而厚度为dr的薄壁圆筒,则在这个圆筒壁内的B可以认为是常数,因此可以用式(1-1)来计算其磁导,即图1-10所示的是两个同心圆筒侧面磁极构成的气隙。

图1~10百滞角阿的栅面,当间隙相对于乃来说比较小,则可以认为沿整个长度筒侧面间的磁力线都是径向辐射形的。这种情况虽然每条磁力线的长度都相等,但是通过整个空气隙的磁阻就是由这些串联的微小磁通管所组成(串联磁阻相加).

利用电容公式计算气隙磁导,因为对于几何形状和尺寸完全相同的电极和磁极,其空间的电场和磁场也具有完全相同．